石巖APD光電探測器標準
1873年，英國W.史密斯發現硒的光電導效應，但是這種效應長期處于探索研究階段，未獲實際應用。第二次世界大戰以后，隨著半導體的發展，各種新的光電導材料不斷出現。在可見光波段方面，到50年代中期，性能良好的硫化鎘、硒化鎘光敏電阻和紅外波段的硫化鉛光電探測器都已投入使用。60年代初，中遠紅外波段靈敏的Ge、Si摻雜光電導探測器研制成功，典型的例子是工作在3～5微米和8～14微米波段的Ge:Au（鍺摻金）和Ge:Hg光電導探測器。60年代末以后,HgCdTe、PbSnTe等可變禁帶寬度的三元系材料的研究取得進展。在60年代初以前還沒有研制出適用的窄禁帶寬度的半導體材料，因而人們利用非本征光電導效應。Ge、Si等材料的禁帶中存在各種深度的雜質能級，照射的光子能量只要等于或大于雜質能級的離化能，就能夠產生光生自由電子或自由空穴。非本征光電導體的響應長波限λ由下式求得λc=1.24/Ei式中Ei表示雜質能級的離化能。APD適用于接收靈敏度要求高的長距離傳輸和高速率通信系統。石巖APD光電探測器標準
雪崩效應只是APD的工作原理，和工作模式不是一個東西。APD工作模式分蓋革模式和線型模式，區別在于線型模式偏置電壓低于反向擊穿電壓，蓋格模式偏置電壓高于擊穿電壓。線性模式下APD就是一個增益高的普通光電二極管。蓋格模式下APD接受到光子后就會進入并一直處于反向擊穿狀態，APD一直通過一個很大的反向電流。這時，通過外部電路使偏置電壓暫時下降至擊穿電壓之下，APD從反向擊穿模式恢復，等待下一個光子，所以蓋格模式通常只適用與單光子計數應用。飛博光電50GHZ PIN光電探測器價格比較光電導效應是指在光線作用下，電子吸收光子能量從鍵合狀態過度到自由狀態，而引起材料電導率的變化的象。
兩束滿足相干條件的信號稱為相干信號，相干條件（CoherentCondition）：這兩束信號在相遇區域：①振動方向相同；②振動頻率相同；③相位相同或相位差保持恒定那么在兩束信號相遇的區域內就會產生干涉現象。能發出相互干涉的信號的兩個信號源就叫相干信號源。在相干信號源情況下正確估計信號方向(即解相干或去相關)的關鍵問題是如何通過一系列處理或變換使得信號協方差矩陣的秩得到有效恢復，從而正確估計信號源的方向。目前關于解相干的處理基本有兩大類：一類是降維處理;另一類是非降維處理。
在光照射下，半導體PN結中的原子因吸收光子而受到激發。光子能量大于禁帶時會產生電子-空穴對的非平衡載流子，在內建電場的作用下空穴移向P區，電子移向N區，形成與內建電場方向相反的光生電場，于是在P區和N區間建立了光生電動勢。這種光照無偏置的PN結所產生的光生電動勢的現象稱為光生伏特的效應，相當于在PN結兩端施加正向電壓。與光電導效應相反，光伏效應是一種少數載流子過程，少數載流子壽命通常短于多數載流子，也因此光伏效應的光電探測器通常比用相同材料制成的光電導探測器響應更快。激光就是─種相干光。
偏振復用就是將激光器發出的光通過偏振分束器分裂成兩束，這兩束光可以分別進行調制，由于偏振方向垂直，不會發生干涉。由于光在光纖中傳輸時，偏振方向可能發生改變，導致偏振方向不再嚴格垂直，產生偏振損耗。在激光器到光調制器之間的光路上，必須使用保偏光纖，保證光的偏振度，避免對非偏振的部分進行調制。在光纖中遠距離傳輸時，必然會產生一定的偏振損耗。相干光通信的技術難點與傳統光通信中，通信質量主要只與信號質量相關不同，在相干光通信中，算法占據了舉足輕重的地位。由于接收機接受到的信號是在光纖中反復旋轉、劣化的信號，相干探測取得的數據只是原始數據，需要進行大量的數據處理、判定和優化，這就對算法提出了很高的要求。在高速信號的背景下，這在過去一直是一個瓶頸。隨著芯片技術的發展和DSP廠商在算法上所做出的努力，這個難點如今得到了很好的解決。光電探測器是光接收器的主要器件之一，用來將光功率轉換為電流。飛博光電光電探測器特價
光子型探測器是有選擇性響應波長的探測器件。石巖APD光電探測器標準
光電探測器是光接收器的主要器件之一，用來將光功率轉換為電流。根據系統的性能目標，可以選用PIN或APD（雪崩光電二極管）光電探測器。誤碼率（BER）是用于指定通信傳輸系統可靠性的主要指標，通常與接收機靈敏度值相關，該值定義了必須到達光電探測器的較小平均光功率，以實現所需的BER性能。另外，信道的Q值可以從采樣的信號統計中計算出來，并用于估計系統的誤碼率。光電探測器在定義基本通信系統的較終靈敏度方面起著重要的作用，因為它以散彈噪聲和熱噪聲的形式提供統計擾動，并引入了暗電流及定義響應率來衡量每單位輸入功率獲得多少電輸出。這些特性取決于入射光的波長和傳感器的材料特性和物理設計。石巖APD光電探測器標準
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